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第406章(第1页)

众所周知。

正弦值sinθ等于对边c除以斜边a,正切值tanθ等于对边c除以邻边b。

徐云又画了个夹角很小的直角三角形,角度估摸着只有几度:

“但是一旦角度θ非常非常小,那么邻边b和斜边a就快要重合了。”

“这时候我们是可以近似的认为a和b是相等的,也就是a≈b。”

随后在纸上写到:

【于是就有cb≈ca,即tanθ≈sinθ。】

【之前的公式可写成F=T·tan(θ+Δθ)-T·tanθ=μ·Δxaa^2fat^2。】

“稍等一下。”

看到这句话,法拉第忽然皱起了眉头,打断了徐云。

很明显。

此时他已经隐隐出现了掉队的迹象:

“罗峰同学,用tanθ替代sinθ的意义是什么?”

徐云又看了小麦,小麦当即心领神会:

“法拉第先生,因为正切值tanθ还可以代表一条直线的斜率呀,也就是代表曲线在某一点的导数。”

“正切值的表达式是tanθ=cb,如果建一个坐标系,那么这个c刚好就是直线在y轴的投影dy,b就是在x轴的投影dx。”

“它们的比值刚好就是导数dydx,也就是说tanθ=dydx。”

法拉第认真听完,花了两分钟在纸上演算了一番,旋即恍然的一拍额头:

“原来如此,我明白了,请继续吧,罗峰同学。”

徐云点点头,继续解释道:

“因为波的函数f(x,t)是关于x和t的二元函数,所以我们只能求某一点的偏导数。”

“那么正切值就等于它在这个点的偏导数tanθ=afax,原来的波动方程就可以写成这样……”

随后徐云在纸上写下了一个新方程:

T(afaxlx+△x-afaxlx)=μ·Δxaa^2fat^2。

看起来比之前的要复杂一些,但现场的这些大佬的目光,却齐齐明亮了不少。

到了这一步,接下来的思路就很清晰了。

只要再对方程的两边同时除以Δx,那左边就变成了函数afax在x+Δx和x这两处的值的差除以Δx。

这其实就是afax这个函数的导数表达式。

也就是说。

两边同时除以一个Δx之后,左边就变成了偏导数afax对x再求一次导数,那就是f(x,t)对x求二阶偏导数了。

同时上面已经用a^2fat^2来表示函数对t的二阶偏导数,那么这里自然就可以用a^2fax^2来表示函数对x的二阶偏导数。

然后两边再同时除以T,得到方程就简洁多了:

a^2fax=μa^2fTax^2。

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